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第222章（第1页）

果然！

是新的数学！

当然这才显得合理。

因为任何已知的数学工具，一众被这个命题所吸引的数学家们早已经尝试过了，根本不可能解决这个问题。

但超螺旋空间代数？

这个跨度是不是太大了？

“好了，理解了这些数学概念，现在我们就可以将杨-米尔斯方程进行变化了，就好像大家所熟悉的傅里叶变化。这一步非常简单，原杨-米尔斯方程在超螺旋代数空间里的变化式如下：

[D_muF^{munu}+alphanabla_mu（betaF^{munu}）=j^nu]。”

……

台下一众数学大牛们，呆呆的看着大屏幕上的推导过程。

其中许多人似乎重新找回了曾经上学时的感觉。

唯一的问题是，绝大多数人已经过了学习的年纪，接受新知识的能力明显下降的厉害，台上的乔泽也完全没有照顾这些老人家的想法，不止是下笔飞快，能用一句话讲完的东西，他也懒得再多补充一句。

至于今天参会的诸多学生，大脑还很年轻，本该能跟上节奏，问题又在于知识储备严重不足。

虽然超螺旋空间代数是个全新的代数领域，但这一代数领域是建立在前人的代数几何知识基础之上的。

如果不对希伯尔特空间、量子力学中描述系统的哈密顿量、拓扑物态学、拓扑绝缘体等等学科有深入了解，同样也很难理解超螺旋空间代数里的这些所谓“简单概念”。

尤其是关于超高维计算的部分，在超螺旋空间代数中进行高阶乘法运算极为抽象。

遗憾的是，乔泽或许是极为优秀的学者，但显然并不是一位称职的教授，他甚至压根就没理会过台下一众人是否能听懂他讲的东西。

“接下来就是关于超螺旋空间代数的几个重要公式，首先是超螺旋导数的泰勒展开，我们假设（D）是超螺旋代数空间中的超螺旋导数操作，那么对于任意光滑函数（f），超螺旋导数泰勒展开可以写为：

[f（x+deltax）=f（x）+Df（x）deltax+frac{1}{2}D^2f（x）（deltax）^2+ldots]

在这里（D^2）表示超螺旋导数的二阶。由此，我们可以计算出场强张量的超螺旋展开：

考虑超螺旋代数空间中的规范场（A^mu），其场强张量为（F^{munu}=D^muA^nu-D^nuA^mu）。则场强张量的超螺旋展开可以表示为：

[F^{munu}（x）=F^{munu}_0（x）+DF^{munu}_0（x）deltax+frac{1}{2}D^2F^{munu}_0（x）（deltax）^2+ldots]

这里，（F^{munu}_0）是规范场的初始场强张量。接下来则是超螺旋空间的曲率张量展开，考虑超螺旋代数空间的曲率张量（R），它可以表示为超螺旋导数的交换子。则曲率张量的展开可以写为：

[R（x）=R_0（x）+DR_0（x）deltax+frac{1}{2}D^2R_0（x）（deltax）^2+ldots]

重点来了，（R_0）是超螺旋代数空间的初始曲率张量，接下来就是根据这些公式对超螺旋场进行微分操作，从而得到这一个结果：

[Df（x）=lim_{deltaxo0}frac{f（x+deltax）-f（x）}{deltax}]……”

唰唰唰……

乔泽在黑板上飞快的写下着一连串的展开公式时，台下终于变得不再安静。

“神呐……我要抗议！难道就不能讲慢点？”

当第一个人开始突然叫出声，立刻引来了诸多附和声。

“不对，这根本不是讲得快或慢的问题！要让人理解这种全新的数学体系，就不该直接用难度如此高的例题！应该从易到难！”

“是啊，难道不能先用几个简单的例子？为什么直接就分析杨-米尔斯方程？为什么不能从单变量非线性方程开始？”

有人不顾规则直接咆哮出声，也有人趁着这个机会开始窃窃私语。

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